Upload 2 files

term_consistency_dataset.csv

@@ -0,0 +1,147 @@
+Russian_term	English_term	Russian_sentence	English_sentence_expert	consistency
+кристаллическая структура	crystal structure	КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ВЫСОКОНИОБИЕВОГО ЛОМОНОСОВИТА С СИММЕТРИЕЙ Р1 ИЗ ХИБИНСКОГО МАССИВА (КОЛЬСКИЙ ПОЛУОСТРОВ)	Crystal Structure of Niobium-Rich Lomonosovite with the P1 Symmetry from the Khibiny Massif (Kola Peninsula)	True
+кристаллическая структура	crystal structure	Кристаллическая структура уточнена до итогового фактора расходимости R = 6.3% в анизотропном приближении атомных смещений с использованием 3674 рефлексов с F  3σ(F).	The crystal structure is refined to final reliability factor R = 6.3% within the anisotropic approximation of atomic displacements using 3674 reflections with F > 3σ(F).	True
+кристаллическая структура	crystal structure	Показано, что разориентированная пористая поликристаллическая структура нижнего электрода приводит к нарушению столбчатости перовскитовых зерен.	It is shown that the misoriented porous polycrystalline structure of the lower electrode leads to violation of columnarity of perovskite grains.	False
+кристаллическая структура	crystal structure	Известно, что кристаллическая структура, а следовательно, и свойства сегнетоэлектрического слоя PZT в значительной степени определяются строением нижнего электрода [6, 11].	It is known that the crystal structure and, accordingly, properties of a ferroelectric PZT layer are determined to a great extent by the lower-electrode structure [6, 11].	True
+кристаллическая структура	crystal structure	КРИСТАЛЛИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ВЫСОКОКАЛИЕВОГО МАНАКСИТА K(K0.72Na0.28)Mn[Si4O10] ПО ДАННЫМ НИЗКОТЕМПЕРАТУРНОГО СИНХРОТРОННОГО ЭКСПЕРИМЕНТА	Crystal Structure of Potassium-Rich Analog of Manaksite K(K0.72Na0.28)Mn[Si4O10] Based on the Low-Temperature Synchrotron Experiment Data	True
+кристаллическая структура	crystal structure	Методом дифракции рентгеновских лучей с использованием синхротронного излучения при низких температурах ( = 0.64066 Å, T = 100 K, R = 0.0355) изучена кристаллическая структура нового трубчатого силиката калия, натрия и марганца, K(K0.72Na0.28)Mn[Si4O10], полученного в виде монокристаллов методом гидротермального синтеза в системе MnCl2–NaNO3–SiO2–K2CO3–H2O: a = 7.0182(4), b = 8.1642(7), c = 9.9670(11) Å,  = 104.816(8), β = 101.099(8),  = 113.558(8), пр. гр. P, Z = 2, ρвыч = 2.790 г/см3.	The crystal structure of a new tube potassium, sodium, and manganese silicate, K(K0.72Na0.28)Mn[Si4O10], prepared in the form of single crystals by the hydrothermal method in the MnCl2–NaNO3–SiO2–K2CO3–H2O system, has been studied by X-ray diffraction using synchrotron radiation at low temperatures (λ = 0.64066 Å, T = 100 K, R = 0.0355): a = 7.0182(4) Å, b = 8.1642(7) Å, c = 9.9670(11) Å, α = 104.816(8), β = 101.099(8),  = 113.558(8), sp. gr. P, Z = 2, and ρcalc = 2.790 g/cm3.	True
+кристаллическая структура	crystal structure	Кристаллическая структура решена прямыми методами и уточнена в анизотропном приближении тепловых колебаний атомов с помощью комплекса программ SHELX [9, 10] до значения R-фактора 0.0248.	The crystal structure was solved by direct methods and refined within the anisotropic approximation of thermal atomic vibrations using the SHELX software [9, 10] until reliability factor R of 0.0248 is achieved.	True
+кристаллическая структура	crystal structure	В [3] отмечено, что кристаллическая структура манаксита формально не может рассматриваться как микропористая, поскольку эффективный диаметр самого крупного восьмичленного кольца равен лишь 0.9 Å.	It was noted in [3] that the manaksite crystal structure cannot be formally considered as microporous, because the effective diameter of the largest eight-membered ring is only 0.9 Å.	True
+кр��сталлическая структура	crystal structure	Кристаллическая структура тиеттаита расшифрована впервые на монокристалле и уточнена методом Ритвельда до итоговых факторов расходимости Rwp = 2.47% и RBragg = 1.38%.	The tiettaite crystal structure has been solved for the first time on a single crystal and refined by the Rietveld method to the final reliability factors Rwp = 2.47% and RBragg = 1.38%.	True
+кристаллическая структура	crystal structure	Однако кристаллическая структура тиеттаита не была решена.	However, the tiettaite crystal structure was not solved.	True
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Образцы и схема экспериментальной установки	SAMPLES AND SCHEMATIC OF THE EXPERIMENTAL SETUP	True
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Схема экспериментальной установки приведена на рис. 2.	A schematic of the experimental setup is shown in Fig. 2.	True
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Схема экспериментальной установки для измерения материальных параметров данного образца на основе метода адаптивной голографической интерферометрии в пропускающей геометрии представлена на рисунке.	A schematic of the experimental setup for measuring the material parameters of this sample based on adaptive holographic interferometry in transmission geometry is presented in Fig. 1.	True
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Схема эксперимента представлена на вставке справа сверху [48].	Schematic of the experiment is in the right top inset [48].	True
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Схема экспериментальной ЖК-ячейки показана на рис. 29 [83].	A schematic diagram of an experimental LC cell is shown in Fig. 29 [83].	False
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Рис. 5. Принципиальная схема экспериментального стенда для исследования процессов формирования фотоиндуцированных деформаций, включающая в себя основные инструменты для реализации времяразрешающей рентгенодифракционной методики и электрофизических измерений. ТTL1–ТTL4 – управляющие TTL-сигналы, подаваемые на модули экспериментального стенда для автоматизации экспериментальных измерений.	Fig. 5 Schematic diagram of the experimental bench for the investigation of the processes of photoinduced-deformation formation, comprising the basic instruments for the implementation of time-resolved X-ray diffraction technique and electrophysical measurements. ТTL1–ТTL4 are controlling TTL signals fed to the modules of experimental bench intended for the experimental measurement automation.	False
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Основные параметры станции приведены в табл. 6, схема экспериментальной станции показана на рис. 30.	The main parameters of the experimental station are listed in Table 6; its schematic diagram is shown in Fig. 30.	False
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Схема эксперимента и наносекундная динамика образования кавитационного пузыря и распространения ударной волны, установленные в эксперименте, показаны на рис. 34.	A schematic of the experiment and the experimentally determined nanosecond dynamics of cavitation bubble formation and shock wave propagation are shown in Fig. 34.	True
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Основные параметры станции приведены в табл. 7, схема экспериментальной станции показана на рис. 36.	The main parameters of the experimental station are listed in Table 7, and its schematic diagram is shown in Fig. 36.	False
+схема эксперимента	schematic of the experiment	Схема эксперимента показана на рис. 38.	A schematic of the experiment is shown in Fig. 38.	True
+скорость звука	speed of sound	СКОРОСТЬ ЗВУКА В БИНАРНЫХ РАСПЛАВЛЕННЫХ СМЕСЯХ ГАЛОГЕНИДОВ КАЛИЯ	Speed of Sound in Binary Molten Mixtures of Potassium Halides	True
+скорость звука	speed of sound	С помощью импульсно-временного метода измерена скорость звука в бинарных расплавленных смесях KCl–KBr, KCl–KI, KBr–KI, KF–KCl, KF–KBr и KF–KI в широком интервале температур и составов.	Speed of sound in binary molten KCl–KBr, KCl–KI, KBr–KI, KF–KCl, KF–KBr, and KF–KI mixtures has been measured by the time-domain method in wide temperature and composition ranges.	True
+скорость звука	speed of sound	С использованием литературных данных по плотности рассчитаны адиабатическая сжимаемость и молекулярная скорость звука.	The adiabatic compressibility and molecular speed of sound have been calculated using the data on density in the literature.	True
+скорость звука	speed of sound	Скорость звука u измерялась импульсно-временным методом с использованием экспериментальной установки, подробно описанной ранее [3], с фиксированием времени ∆t прохождения звука через исследуемую среду между плоскопараллельными гранями цилиндрических акустических волноводов при заданном расстоянии ∆h между ними.	Speed of sound u was measured by the time-of-flight method on an experimental setup described in detail previously [3], which fixes time ∆t of sound propagation through the medium under study between plane-parallel faces of cylindrical acoustic waveguides at specified distance ∆h between them.	True
+скорость звука	speed of sound	Скорость звука рассчитывалась по выражению u = ∆h/∆t.	The speed of sound was calculated from the expression u = ∆h/∆t.	True
+скорость звука	speed of sound	Эксперименты показывают, что скорость звука в расплавленных солях не зависит от частоты в диапазоне от 1 до 35 МГц.	It was shown experimentally that the speed of sound in molten salts is independent of frequency in the range from 1 to 35 MHz.	True
+скорость звука	speed of sound	Видно, что скорость звука во всех смесях убывает нелинейно с увеличением концентрации более тяжелых ионов системы.	One can see that the speed of sound in all mixtures decreases nonlinearly with an increase in the concentration of heavier ions in the system.	True
+скорость звука	speed of sound	Независимость от температуры произведения скорости звука и мольного объема V = M/ρ также соблюдается для ионных расплавов солей, если представить молекулярную скорость звука в виде R = u2/3V [31].	The temperature independence of the product of the speed of sound and molar volume V = M/ρ is also valid for ionic melts of salts, if the molecular speed of sound is presented in the form R = u2/3V [31].	True
+скорость звука	speed of sound	С использованием литературных данных по плотности рассчитаны адиабатическая сжимаемость и молекулярная скорость звука.	The adiabatic compressibility and molecular speed of sound have been calculated using the data on density in the literature.	True
+скорость звука	speed of sound	В [9] измерена также скорость звука.	The speed of sound was also measured in [9].	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Неупругое рассеяние нейтронов на магнонах появляется в узком конусе вокруг брэгговского пика при углах рассеяния меньше, чем , где  – масса нейтрона.	Inelastic neutron scattering by magnons appears in a narrow cone around the Bragg peak at scattering angles smaller than , where  is the neutron mass.	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Продемонстрировано, что малоугловое неупругое рассеяние нейтронов представляет собой два круга с ограниченными радиусами и центрированными по передаче импульсами в соответствии с волновым вектором ма��нитной спирали kS, ориентированных вдоль приложенного вектора напряженности магнитного поля H.	It was demonstrated that small-angle inelastic neutron scattering is represented by two circles with limited radii and transfer-centered pulses according to the wave vector kS of the magnetic spiral oriented along the applied magnetic field vector H.	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Действительно, для изучения структурных – или статических – свойств вещества основным источником информации является упругое рассеяние нейтронов, т.е. рассеяние без изменения энергии.	Indeed, the main source of information for studying the structural (or static) properties of a material is elastic neutron scattering; i.e., scattering without a change in energy.	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Тем не менее неупругое рассеяние нейтронов, как поляризованных, так и неполяризованных, остается исключительно эффективным и прецизионным методом исследования спин-фононного взаимодействия и выявления скрытого параметра порядка, возникающего в электронной подсистеме (например, [30]).	Nonetheless, the inelastic scattering of neutrons (both polarized and unpolarized) remains an extremely efficient and precise method for studying the spin–phonon interaction and detection of the hidden order parameter arising in the electron subsystem (see, e.g., [30]).	False
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Неупругое рассеяние нейтронов имеет неоспоримые преимущества при исследованиях водородсодержащих образцов.	Inelastic neutron scattering has undoubted advantages when studying hydrogen-containing samples.	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Квазиупругое рассеяние нейтронов на сегодня является единственным экспериментальным методом, позволяющим изучать как временные, так и пространственные характеристики процессов самодиффузии.	To date, quasi-elastic neutron scattering is the only experimental method allowing one to study both temporal and spatial characteristics of self-diffusion processes.	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Но, как упомянуто выше, неупругое рассеяние нейтронов обладает неоспоримыми преимуществами, особенно при исследованиях низкочастотной динамики, которая наблюдается в большинстве полимерных биологических систем.	However, as was noted above, inelastic neutron scattering has undoubted advantages, especially when studying the low-frequency dynamics, which is observed in most of polymer biological systems.	True
+упругое рассеяние нейтронов	elastic neutron scattering	Список, конечно, далек от полноты, но в перечисленных направлениях неупругое рассеяние нейтронов и неупругое рассеяние СИ позволяют получать важную информацию о свойствах таких систем.	This list is far from being exhaustive; however, the use of inelastic neutron scattering and inelastic SR scattering when studying the above-mentioned phenomena provides important information about the properties of these systems.	True
+экспериментальная установка	experimental setup	Экспериментальная установка для возбуждения и регистрации спектров спонтанного КР света описана в [22].	The experimental setup for exciting and recording spontaneous Raman scattering spectra was described in [22].	True
+экспериментальная установка	experimental setup	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И ОБРАЗЦЫ КОРПУСНОЙ СТАЛИ	EXPERIMENTAL SETUP AND VESSEL-STEEL SAMPLES	True
+экспериментальная установка	experimental setup	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И РЕЗУЛЬТАТЫ	EXPERIMENTAL AND RESULTS	False
+экспериментальная установка	experimental setup	При исследовании интенсивности спектральных линий тонкой структуры Iс и Iмб Мандельштам-Бриллюэна нами была использована экспериментальная установка с двухпроходным интерферометром Фабри-Перо с контрастностью интерференционной картины 4105 и резкостью ~40.	Investigations of the intensities of the fine-structure spectral lines Ic and IMB were performed using an experimental setup with a double-pass Fabry–Perot interferometer with the interference-pattern contrast of 4 × 105 and sharpness of ~40.	True
+экспериментальная установка	experimental setup	Аналогичная экспериментальная установка подробно описана в предыдущих наших работах [10].	A similar experimental setup was described in detail in our previous study [10].	True
+экспериментальная установка	experimental setup	Экспериментальная установка	EXPERIMENTAL	False
+экспериментальная установка	experimental setup	Экспериментальная установка, для получения спектров люминесценции: 1 – источник возбуждающего излучения ДРШ 250; 2 – светофильтр, выделяющий возбуждающее излучение; 3 – монохроматор, выделяющий возбуждающее излучение; 4 – криостат; 5 – исследуемый образец; 6 – терморегулятор; 7 – монохроматор для анализа спектра излучения; 8 – фотоумножители; 9 – усилители постоянного тока; 10 – цифровой вольтметр; 11 – устройство ввода–вывода; 12 – вычислительное устройство; 13 – графопостроитель.	Experimental setup for recording luminescence spectra: (1) DRSh 250 exciting radiation source, (2) light filter emitting excitation radiation, (3) monochromator emitting excitation radiation, (4) cryostat, (5) test sample, (6) thermostat, (7) monochromator for analyzing the radiation spectrum, (8) photomultipliers, (9) DC amplifiers, (10) digital voltmeter, (11) input–output device, (12) computer, and (13) plotter.	True
+экспериментальная установка	experimental setup	Схема эксперимента. Экспериментальная установка накачки – пробы с использованием ячеек с алмазными наковальнями.	Schematic of the experiment: experimental pump–probe setup using cells with diamond anvils.	False
+экспериментальная установка	experimental setup	ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА	EXPERIMENTAL SETUP	True
+экспериментальная установка	experimental setup	Рис. 1. Схема эксперимента (а): 1 – волоконный лазер, 2 – коллиматорная головка лазера, 3, 4 – полупрозрачные диэлектрические зеркала, 5 – объектив, 6 – медный цилиндр – мишень, 7 двигатель, 8 – шестикоординатный позиционер, 9 – контроллер, 10 – панель управления, 11 – ПК, 12 – спектрофотометр оптический, 13 – ПЗС-камера, 14 – детектор рентгеновского излучения, 15 – рентгеновский спектрофотометр Amptek, 16 – защитный пластиковый кожух, 17 – компрессор. Экспериментальная установка (б).	Fig. 1. (a) Schematic of the experiment: (1) fiber laser, (2) collimating head, (3, 4) semitransparent dielectric mirrors, (5) objective, (6) copper cylinder (target), (7) engine, (8) six-coordinate positioner, (9) controller, (10) control panel, (11) PC, (12) optical spectrophotometer, (13) CCD camera, (14) X-ray detector, (15) X-ray spectrophotometer Amptek, (16) protective plastic housing, and (17) compressor. (b) Experimental setup.	True
+электронно-микроскопическое изображение	electron microscopy image	На рис. 1а представлено электронно-микроскопическое изображение поперечного среза образца после холодной деформации прокаткой.	Figure 1a shows a cross-sectional electron microscopy image of the sample strained by cold rolling.	True
+электронно-микроскопическое изображение	electron microscopy image	На рис. 1б представлено электронно-м��кроскопическое изображение поперечного среза образца после рекристаллизационного отжига.	Figure 1b presents a cross-sectional electron microscopy image of a sample subjected to recrystallization annealing.	True
+электронно-микроскопическое изображение	electron microscopy image	Электронно-микроскопическое изображение кремниевой подложки с регулярной системой Si-вискеров одинаковой высоты с глобулами Si–Au на вершинах.	Electron microscopy image of the silicon substrate with a regular system of Si whiskers of the same height with Si–Au globules at the tips.	True
+электронно-микроскопическое изображение	electron microscopy image	Рис. 2. Электронно-микроскопическое изображение (а) и изображение, полученное с помощью оптического микроскопа (б), синтезированного ансамбля микрокристаллов ZnO (вид на обоих снимках – по нормали к подложке).	Fig. 2. (a) Electron and (b) optical microscopy images of the synthesized ensemble of ZnO microcrystals (view along the normal to the substrate in both panels).	False
+длина свободного пробега	free path	Длина свободного пробега этих электронов при высоких напряжениях превышает размеры слоя и плазмы.	The mean free path of these electrons at high voltages exceeds the layer and plasma sizes.	True
+длина свободного пробега	free path	Быстрые атомы движутся в кинетическом режиме, так как их длина свободного пробега заметно превышает длину перезарядки.	Fast atoms move in the kinetic mode, because their mean free path exceeds significantly the charge-exchange length.	True
+длина свободного пробега	free path	где – средняя относительная скорость соударения молекул примеси и несущего газа (внешней атмосферы), μ – приведенная масса сталкивающихся частиц, kB – постоянная Больцмана, – средняя длина свободного пробега молекул пара в несущем газе (предполагается, что концентрация пара много меньше концентрации несущего инертного газа, ns << n0), σ – сечение столкновения молекулы пара с молекулами несущего газа.	where is the average relative collisional rate of impurity and carrier gas (external atmosphere) molecules, μ is the reduced mass of colliding particles, kB is the Boltzmann constant, is the mean free path of vapor molecules in the carrier gas (it is assumed that vapor concentration is much lower than the carrier inert gas concentration, ns << n0), and σ is the collisional cross section for vapor and carrier-gas molecules.	True
+длина свободного пробега	free path	где σ – сечение фотоионизации, зависящее от энергии возбуждающих фотонов hν, T – эффективность детектора при кинетической энергии фотоэлектронов Ek, ρ – атомарная плотность материла (атомы/см3) на глубине образца с координатой z, λ – неупругая длина свободного пробега фотоэлектронов, θ – угол фотоэмиссии относительно нормали к поверхности образца.	where σ is the photoionization cross section dependent on the excitation photon energy hν, T is the detector efficiency at the photoelectron kinetic energy Ek, ρ is the atomic density of the material (in atoms/cm3) at the sample depth with a coordinate z, λ is the inelastic photoelectron mean free path, and θ is the photoemission angle with respect to the normal to the sample surface.	True
+длина свободного пробега	free path	где – количество атомов углерода, соединенных соответственно с фтором и углеродом в верхней полусфере молекулы; – количество атомов углерода, соединенных с фтором и углеродом в нижней полусфере молекулы; – количество и толщина слоев, на которые была разбита молекула для поиска интенсивностей (рис. 1); λ – неупругая длина свободного пробега, которая в свою очередь зависит от кинетической энергии электрона; – коэффициент перед искомой функцией, учитывающий неточности используемой модели, а также многократное и упругое рассеяние электронов.	where nF and nC are the numbers of carbon atoms, bound, respectively, with fluorine and carbon in the upper molecule hemisphere; and are the numbers of carbon atoms, bound, respectively, with fluorine and carbon in the lower molecule hemisphere; and are, respectively, the number of the layers into which the molecule was divided to search for the intensities and the thickness of these layers (Fig. 1); λ is the inelastic mean free path, which, in turn, depends on the electron kinetic energy; and A is the coefficient at the desired function, taking into account the errors of the used model, as well as multiple and elastic electron scatterings.	True
+длина свободного пробега	free path	Экспериментально измеряемой величиной является время регистрации максимума диффузионного сигнала  t = L2/(4A·D(T)), где A = 1/2 для “точечного”, A = 3/2 для “плоского” источника; L – размер образца; D – коэффициент диффузии D(T) = lv/3; l – длина свободного пробега НФ; v – средняя по поляризациям скорость звука.	The time of detection of the diffusion signal maximum t = L2/(4A × D(T)) is the experimentally measured parameter. Here, A = 1/2 and 3/2 for the point and flat sources, respectively; L is the sample size; D is the diffusion coefficient, D(T) = lv/3; l is the NP mean free path; and v is the polarization-averaged speed of sound.	True
+длина свободного пробега	free path	где l – эффективная длина свободного пробега НФ в слоистой периодической структуре с периодом R.	where l is the effective NP mean free path in a layered periodic structure with a period R.	True
+длина свободного пробега	free path	При этом длина свободного пробега относительно фонон-фононного взаимодействия для референтной группы фононов  l*(T)3.8К = ( D(T) · *)1/2 = 1–0.9 см.	In this case, the mean free path relative to the phonon–phonon interaction for the reference phonons group is l*(T)3.8K = (D(T) × τ*)1/2 = 1–0.9 cm.	True
+длительность импульса	pulse duration	Возбуждение газовых смесей (Ar+CCl4) производилось импульсным пучком быстрых электронов ускорителя РАДАН-220. Энергия электронов пучка ~220 keV, длительность импульса ~5 ns.	Gas mixtures (Ar + CCl4) were excited by a pulsed high-energy electron beam from a RADAN-220 accelerator with an electron energy of ~220 keV and a pulse width of ~5 ns.	False
+длительность импульса	pulse duration	Сверхвысокая яркость пучка и короткая длительность импульса РЛСЭ существенно расширяют границы применимости традиционных методов белковой кристаллографии и позволяют изучать структуры сверхмалых микро- и наноразмерных образцов, а также изучать структурную динамику белковых макромолекул во временных интервалах от миллисекунд до десятков фемтосекунд.	The ultrahigh beam brightness and short XFEL pulse duration expand significantly the applicability limits of the conventional methods of protein crystallography and make it possible to study the structure of extremely small samples of micro- and nanosizes and analyze the structural dynamics of protein macromolecules in time intervals from several milliseconds to several tens of femtoseconds.	True
+длительность импульса	pulse duration	В настоящее время оборудование станции вводится в эксплуатацию, проводятся исследования пространственных и временных характеристик лазерных импульсов, генерируемых ондулятором SASE3, режимов работы ондулятора и исследовательских инструментов станции, в частности определены режимы, обеспечивающие ��ысокую степень пространственной когерентности до 90% и среднюю длительность импульса около 10 фс [136].	Currently the equipment of the station is being put into operation, the spatial and temporal characteristics of the laser pulses generated by the SASE3 undulator are studied, and the operation regimes of the undulator and research tools of the station are analyzed; in particular, regimes providing a high degree of spatial coherence (up to 90%) and average pulse duration of about 10 fs were found [136].	True
+длительность импульса	pulse duration	Лазерный источник в НИЦ КИ имеет следующие характеристики: центральная длина волны – 800 нм, ширина спектра 750–850 нм, минимальная длительность импульса 25 фс, частота следования импульсов 10 Гц, энергия в импульсе – до 7 Дж (рис. 1а).	The laser source at the NRC KI has the following characteristics: the central wavelength of 800 nm, the spectral width in the range of 750–850 nm, the minimum pulse width of 25 fs, the pulse repetition rate of 10 Hz, and the pulse energy of up to 7 J (Fig. 1a).	False
+длительность импульса	pulse duration	Известно, что оптимальная промежуточная длительность импульса должна соответствовать времени термализации нейтронов в замедлителе.	It is known that the optimal intermediate pulse duration should correspond to the neutron thermalization time in the moderator.	True
+длительность импульса	pulse duration	Так, при углах рассеяния 2°  2θ  10° и работе в диапазоне 1.7–2.7 эВ длительность импульса на образце составит всего лишь десятки микросекунд.	In particular, at scattering angles 2°  2θ  10° and neutron energies in the range of 1.7–2.7 eV, the pulse duration on the sample is only several tens of microseconds.	True
+длительность импульса	pulse duration	Требуемая длительность импульса определяется заданным приборным разрешением.	The desired pulse duration is determined by the specified instrumental resolution.	True
+длительность импульса	pulse duration	Таким образом, длительность импульса равна разнице во времени пролета на 15 метрах для нейтронов с длинами волн 5 и 5.35 Å (107% от 5 Å).	Thus, the pulse duration is equal to the difference in the times of flight on a distance of 15 m for the neutrons with wavelengths of 5 and 5.35 Å (107% of 5 Å).	True
+длительность импульса	pulse duration	Таким образом, оптимальная длительность импульса, определенная из нужд эксперимента, составляет 1.33 мс.	Thus, the pulse duration optimal for the experiment is 1.33 ms.	True
+длительность импульса	pulse duration	Из соображений достижения максимума светосилы оптимальная длительность импульса должна совпадать со временем модерации нейтронов заданной длины волны.	To obtain maximum luminosity, the optimal pulse duration should coincide with the moderation time for neutrons with a specified wavelength.	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	С 2017 г. в немецком городе Гамбург успешно работает крупнейшая международная установка для структурных исследований класса мегасайенс – Европейский рентгеновский лазер на свободных электронах.	Since 2017, the largest international facility for structural studies of mega-science class—European X-ray Free-Electron Laser—has been successfully operating in Hamburg (Germany).	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	ЕВРОПЕЙСКИЙ РЕНТГЕНОВСКИЙ ЛАЗЕР НА СВОБОДНЫХ ЭЛЕКТРОНАХ	European X-ray Free-Electron Laser	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Европейский рентгеновский лазер на свободных электронах	European X-ray Free-Electron Laser	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Первого сентября 2017 г. в пригороде немецкого города Гамбург Шенефельде был торжественно открыт Европейский рентгеновский лазер на свободных электронах (European X-ray Free Electron Laser, XFEL).	On September 1, 2017, the European X-ray Free Electron Laser (XFEL) was inaugurated in Schönefelde, a surburb of Hamburg (Germany).	False
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Что же такое лазер на свободных электронах и почему он имеет такие размеры, какими характеристиками он обладает и чем отличается от обычного лазера? Лазер (LASER) – это английская аббревиатура от Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation – усиление света за счет вынужденного излучения.	A number of the questions arise: what is the X-ray free-electron laser? why does it have such sizes? what characteristics does it have? what is its difference from a conventional laser? Laser is an acronym for Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation.	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Одна из немногих альтернатив классической схемы лазера – лазер на свободных электронах (ЛСЭ).	One of few alternatives for the classical laser scheme is the free-electron laser (FEL).	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	ЕВРОПЕЙСКИЙ РЕНТГЕНОВСКИЙ ЛАЗЕР НА СВОБОДНЫХ ЭЛЕКТРОНАХ	European X-ray Free-Electron Laser	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Европейский лазер на свободных электронах открывает совершенно новую область временных масштабов для структурной диагностики, недоступную другим методам, когда мы сможем изучать динамику твердых тел с атомарным пространственным разрешением одновременно с пикосекудным и фемтосекундным разрешением.	The European X-ray free-electron laser opens a completely new range of time scales for structural diagnostics (inaccessible for other methods), where one will be able to study the dynamics of solids with atomic spatial resolution and simultaneously with pico- and femtosecond resolution.	True
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Участие Российской Федерации в международных проектах “мегасайенс”, реализуемых за рубежом, таких как XFEL (Европейский рентгеновский лазер на свободных электронах, г. Гамбург, Германия) и ESRF (Европейский центр синхротронных исследований, г. Гренобль, Франция), позволило приобрести уникальные компетенции и опыт, сформировать необходимый научно-технический и кадровый задел, получить доступ к определенным технологиям и техническим решениям, которые также послужили основой для разработки настоящего проекта.	The participation of the Russian Federation in the international megascience projects implemented abroad, such as the European XFEL (Hamburg, Germany) and European Synchrotron Radiation Facility (ESRF, Grenoble, France), made it possible to acquire unique competences and experience; form the necessary scientific, technical, and personnel reserve; and gain access to certain technologies and technical solutions, which also served a basis for developing this project.	False
+лазер на свободных электронах	free-electron laser	Лазер на свободных электронах (ЛСЭ) – уникальная установка класса “мегасайенс”, позволяющая генерировать фемтосекундные импульсы гигаваттной мощности в различных спектральных диапазонах от терагерцового до рентгеновского [1, 2].	A free-electron laser (FEL) is a unique facility of megascience class, which makes it possible to generate femtosecond pulses of gigawatt power in different spectral ranges: from terahertz to X-ray [1, 2].	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Интересен постоянный вклад – объем элементарной ячейки VF, приходящийся на один ион фтора, рис. 2.	The constant contribution is of interest (unit-cell volume VF per fluorine ion, Fig. 2).	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Здесь - объем элементарной ячейки, ,  - матричный элемент оператора дипольного момента кристалла, вычисленный на волновых функциях экситонов, ,   энергии экситонов при , соответствующих -й и -й экситонным зонам.	Here,  is the unit-cell volume, ,  is the matrix element of the dipole moment operator of the crystal calculated on the exciton wave functions, and  and  are the exciton energies at  corresponding to the th and th exciton bands, respectively.	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Как показано в [12], часть элементарной ячейки, в которой содержится информация о кристалле, рассчитывается как V* = V0/M, где V0 – объем элементарной ячейки, M – порядок группы симметрии, а V* представляет собой фундаментальный объем.	As was shown in [12], the unit-cell part containing information about the crystal is calculated as V* = V0/M, where V0 is the unit-cell volume, M is the symmetry-group order, and V* is the fundamental volume.	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Нагревание до 295 K приводит к повышению симметрии структуры: группа симметрии меняется на Pbcm, объем элементарной ячейки уменьшается в 2 раза (табл. 1).	Heating to 295 K increases the structure symmetry: the symmetry group changes to Pbcm and the unit-cell volume decreases by a factor of 2 (Table 1).	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	При нагревании этого минерала до температуры 275C наблюдалось термическое расширение кристалла, при котором объем элементарной ячейки линейно возрастал с ростом температуры по закону V = 1349.87 + 42 × 10–3T [Å3].	Upon heating to a temperature of 275ºC, thermal expansion of a crystal of this mineral was observed, at which the unit-cell volume increased linearly with an increase in temperature according to the law V = 1349.87 + 42 × 10–3T [Å3].	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Здесь df – плотность каркаса, – количество катионов, участвующих в формировании каркасной постройки, Vuc – объем элементарной ячейки.	Here df is the framework density, is the sum of the cations considered to form the structural framework, and Vuc is the unit cell volume.	False
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Корреляция оптической активности и атомной структуры кристаллов наблюдается в ряду SNFS–BNFS–BTFS. Именно в такой последовательности возрастает объем элементарной ячейки и плотность упаковки атомов (табл. 3), уменьшается свобода смещений атомов кислорода O3(6g) (рис. 3), с одной стороны, и уменьшается величина вращения плоскости поляризации света, проходящего параллельно оптической оси (табл. 2), с другой.	A correlation between the optical activity and atomic structure of crystals is observed in the SNFS–BNFS–BTFS series, for which the unit-cell volume and atomic packing density increase (Table 3), the range of displacement of O3(6g) oxygen atoms narrows (on the one hand) (Fig. 3), and the value of optical rotation of the plane oriented parallel to the optical axis decreases (on the other hand) (Table 2).	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	Объем элементарной ячейки при таком переходе немного возрастает (табл. 3), несмотря на сохранение размера замещающего иона при “удвоенииˮ его массы (r(Nb, Ta) = 0.64 Å).	The unit-cell volume at this transition slightly increases (Table 3), although the size of the substituent ion remains the same (while its mass is doubled) (r(Nb, Ta) = 0.64 Å).	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	где V0 – объем элементарной ячейки, b – вектор обратной решетки, WQ – тепловой фактор Дебая–��оллера.	where V0 is the unit-cell volume, b is the reciprocal lattice vector, and WQ is the Debye–Waller factor.	True
+объем элементарной ячейки	unit-cell volume	При этом не изменяется объем элементарной ячейки и не возникают связанные с допированием структурные дефекты.	Note that the unit-cell volume does not change and the doping-related structural defects do not occur.	True
+временное разрешение	time resolution	Сцинтилляционные кристаллы ГГАГ обеспечивают высокое энергетическое и временное разрешение, особенно при использовании кремниевых фотоумножителей [2].	Scintillation GGAG crystals provide high energy and time resolutions (especially with the use of silicon photomultipliers) [2].	True
+временное разрешение	time resolution	При этом временное разрешение применяемой методики не позволяет обнаружить возможное наличие более быстрых деформационных процессов.	In this case, the time resolution of applied technique does not allow the detection of possible faster deformation processes.	True
+временное разрешение	time resolution	Данное временное разрешение достижимо при измерении серии временных зависимостей интенсивности I(t) дифрагированного образцом излучения в условиях импульсного освещения кристалла.	This time resolution is achievable when measuring a series of time dependencies of the intensity I(t) of the radiation diffracted by the sample under conditions of pulsed crystal illumination.	True
+временное разрешение	time resolution	Временное разрешение, достижимое в ходе эксперимента, ограничивается минимальной длительностью канала детектора и интенсивностью падающего рентгеновского пучка и может достигать субмикросекундных значений на лабораторном источнике [31].	The time resolution available during the experiment is limited by the minimum length of the detector channel and incident X-ray beam intensity. It may approach submicrosecond values for a laboratory source [31].	True
+временное разрешение	time resolution	В данной работе, исходя из характерной динамики наблюдаемых процессов и в связи с необходимостью накопления достаточной статистики сигнала, заданное временное разрешение составило 100 мс.	In this study, in view of the characteristics of observed processes and in the context of the necessity to accumulate sufficient signal statistics, the specified time resolution was 100 ms.	True
+временное разрешение	time resolution	Фемтосекундное временное разрешение достигается в режиме измерений накачки–зондирования (pump and probe) с применением мощных импульсных оптических лазеров.	Femtosecond time resolution is obtained in the pump–probe measurement mode with application of high-power pulsed optical lasers.	True
+временное разрешение	time resolution	Временное разрешение в нано- и фемтосекундном масштабе достигается в режиме измерений накачка–зондирование с применением нескольких оптических лазеров с длиной волны 800 и 1030 нм, длительностью импульса от 15 до 850 фс и мощностью до 20 мДж [67].	The time resolution on the nano- and femtosecond scales is obtained in the pump–probe mode with application of several optical lasers having wavelengths of 800 and 1030 nm, pulse widths from 15 to 850 phase, and power up to 20 mJ [67].	True
+временное разрешение	time resolution	Информация о структуре белков, полученная при комнатной температуре, более актуальна с биологической точки зрения, кроме того, высокое временное разрешение, доступное в экспериментах с применением РЛСЭ, позволяет изучать динамику белковых макромолекул.	The room-temperature data on the protein structure are more urgent from the biological point of view. In addition, the high time resolution, available in XFEL experiments, makes it possible to study the dynamics of protein macromolecules.	True
+временное разрешение	time resolution	Временное разрешение эксперимента в данном случае ограничено полупериодом колебания изгибного элемента и может достигать микросекунд.	The experimental temporal resolution is limited in this case by the half-period of bending element vibrations and may reach several microseconds.	False
+временное разрешение	time resolution	Достигнутые диапазоны сканирования параметров рентгеновского пучка и временное разрешение позволяют сделать вывод о перспективности применения таких элементов для проведения исследований in situ и in operando методами рентгеновской дифрактометрии с временным разрешением и быстрой рентгеновской спектроскопии поглощения.	The obtained scanning ranges of X-ray beam parameters and temporal resolution suggest good prospects of these elements for studies in situ and in operando by time-resolved X-ray diffractometry and fast X-ray absorption spectroscopy.	False
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	Здесь  – диэлектрическая проницаемость среды,  – заряды смещенного атома и вакансии, а – межатомное расстояние в кристалле, Qm – энергия миграции смещенного атома вдали от вакансии.	Here,  is the permittivity of the medium;  are the charges of the displaced atom and vacancy, respectively; a is the interatomic distance in the crystal, and Qm is the migration energy of the displaced atom far from the vacancy.	True
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	где χ – диэлектрическая восприимчивость (поляризуемость) диэлектрика, ε – его диэлектрическая проницаемость.	where χ is the dielectric susceptibility (polarizability) of the dielectric and ε is its permittivity.	False
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	где p – пироэлектрический коэффициент, ε – диэлектрическая проницаемость материала, ε0 – диэлектрическая постоянная.	where p is the pyroelectric coefficient, ε is the permittivity of material, and ε0 is the dielectric constant.	True
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	Диэлектрическая проницаемость кристалла составляет ε33 = 28.5 [35].	The crystal permittivity is ε33 = 28.5 [35].	True
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	Поле над и под полостью, где диэлектрическая проницаемость равна , можно представить в виде двух приходящих и уходящих от поверхности волн:	The field above and below the cavity (where the permittivity is ε0) can be written as two waves, arriving to the surface and outgoing from it:	True
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	Диэлектрическая проницаемость материала колец (конденсаторная керамика) была равна ε ≈ 160.	The permittivity of the ring material (capacitor ceramics) was ε ≈ 160.	True
+диэлектрическая проницаемость	permittivity 	Для интеграции графеновых слоев в разработанный комплекс программ слой графена, на котором выполняются импедансные граничные условия Кубо, заменяется тонким слоем диэлектрика, диэлектрическая проницаемость которого определяется следующим образом:	To integrate graphene layers into the developed software package, a graphene layer, at which the Kubo impedance boundary conditions are satisfied, is replaced with a thin insulator layer, the permittivity of which is determined as follows:	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Изучена плотность дислокаций на границе подложка–пленка, вдоль направления роста твердого раствора Si1 – xGex, выращенных при различных технологи��еских условиях, а также химический состав поверхности и скола пленок.	The dislocation density at the substrate–film interface, along the growth direction of Si1 – xGex solid solutions grown under different technological conditions, as well as the chemical composition of the surface and film chipping were studied.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	В лучших полученных образцах плотность дислокаций составляла на границе Si–Si1 – xGex ≈ 5 · 105 см-2, в буферном слое Si1 – xGex ≈ 4 · 103 см-2, в эпитаксиальном слое GaAs ≈ 4 · 103 см-2 (рис. 4).	The dislocation density in the best samples was 5 · 105 cm–2 at the Si–Si1 – xGex interface, 4 · 103 cm–2 in the Si–Si1 – xGex buffer layer, and 4 · 103 cm–2 in the GaAs epitaxial layer (Fig. 4).	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Когда начинается рост GaAs на буферном слое Si1 – xGex (содержание германия вдоль направления роста пленки Si1 – xGex увеличивается, и состав на ее поверхности обогащен германием), плотность дислокаций возрастает до определенной толщины пленки (d2 = 79 мкм) и дальше остается неизменной.	When a GaAs layer begins to grow on the Si1 – xGex buffer layer (the Ge content along the Si1 – xGex film growth direction increases, and the composition on its surface is enriched with germanium), the dislocation density increases to a certain film thickness (d2 = 79 µm) and then does not change.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Плотность дислокаций на поверхности ПО-слоев (α-фаза) определяли с помощью оптической микроскопии (Olympus BX51M) в режиме темного поля.	The dislocation density on the surface of PE layers (α phase) was determined using optical microscopy (Olympus BX51M) in the dark-field mode.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Показано, что после постобменного отжига деформации и плотность дислокаций кристаллической решетки НЛ снижаются для предварительно гомогенизированных образцов.	It was shown that the lattice strain and dislocation density for LN samples subjected to post-annealing are lower for the previously homogenized samples.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Плотность дислокаций при этом была в диапазоне (0.1–1.0)10 4 см-2.	The dislocation density lies in the range of (0.1–1.0)10 4 cm–2.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Плотность дислокаций в конечных сечениях кристаллов, в которых упомянутые выше дефекты не наблюдаются, была в диапазоне (0.4–2.1) 104 см-2.	The dislocation density in the final cross sections of crystals, in which the aforementioned defects are not observed, is in the range of (0.4–2.1) 104 cm–2.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	В каждом выращенном кристалле контролировали плотность дислокаций ND и распределение дислокаций по поперечному сечению кристалла.	The dislocation density ND and dislocation distribution over the crystal cross section was measured in each grown crystal.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	При увеличении концентрации носителей заряда более 4.01018 см-3 в кристаллах появляются включения индия, резко повышающие плотность дислокаций за счет образования дислокационных розеток вокруг включений индия.	With an increase in the carrier concentration above 4.01018 cm–3, indium inclusions arise in crystals, which sharply increase the dislocation density due to the formation of dislocation rosettes around In inclusions.	True
+плотность дислокаций	dislocation density	Показано, что магнитное поле при высоких частотах незначительно уменьшает плотность дислокаций в кристаллах, не меняя характер распределения дислокаций по их поперечному сечению.	It is shown that a high-frequency magnetic field slightly reduces the dislocation density in the crystals without changing the shape of the dislocation distribution over their cross sections.	True
+принцип соответствия	correspondence principle	время в теории роста кристаллов и Принцип соответствия в термодинамике	Time in Crystal Growth Theory and the Correspondence Principle in Thermodynamics	True
+принцип соответствия	correspondence principle	Обоснованием адекватности теоретических представлений служит принцип соответствия Бора.	The adequacy of theoretical concepts can be justified using the Bohr's correspondence principle.	True
+принцип соответствия	correspondence principle	Н. Бор в начале XX века предложил принцип соответствия, выражающий убежденность великого физика в том, что на границах смежных областей естествознания при описании природного явления должен осуществляться непрерывный теоретический переход, предсказывающий один и тот же результат, но с разных позиций.	In the beginning of the XX century, N. Bohr proposed the correspondence principle, which expressed the assurance of the great physicist that a continuous theoretical transition, predicting the same result but from different points of view, should be performed when a natural phenomenon is described at the boundaries of adjacent fields of natural science.	True
+принцип соответствия	correspondence principle	Принцип соответствия требует соблюдать равенство линейных размеров описываемых объектов – равновесного и неравновесного кристалла.	According to the correspondence principle, the linear sizes of the described objects (equilibrium and nonequilibrium crystals) must be equal.	True
+принцип соответствия	correspondence principle	Из (4), (7) и соотношения размеров кристаллов следует вывод, что принцип соответствия может быть реализован только при стационарных скоростях роста всех граней кристалла со временем, приближающихся к нулю.	Based on (4), (7), and the ratio of crystal sizes, one can conclude that the correspondence principle can be implemented only at stationary growth rates of all crystal faces with time, approaching to zero.	True
+принцип соответствия	correspondence principle	В теориях роста кристаллов [8, 9] принцип соответствия проверить сложно.	It is rather difficult to verify the correspondence principle in crystal growth theories [8, 9].	True
+принцип соответствия	correspondence principle	МОРФОЛОГИЧЕСКИЙ СПЕКТР РАВНОВЕСНОГО КРИСТАЛЛА И ПРИНЦИП СООТВЕТСТВИЯ	MORPHOLOGICAL SPECTRUM OF AN EQUILIBRIUM CRYSTAL AND THE CORRESPONDENCE PRINCIPLE	True
+принцип соответствия	correspondence principle	Хорошо известно, как принцип соответствия Бора, обеспечивающий единство непрерывность естествознания, реализуется на уровне предельных законов термодинамики.	It is well known how the Bohr correspondence principle, which provides uniformity and continuity of natural science, is implemented at the level of limiting laws of thermodynamics.	True
+принцип соответствия	correspondence principle	Принцип соответствия реализуется, вероятно, благодаря тому обстоятельству, что время в теории роста кристалла как физическая переменная должна быть введена только на термодинамическом масштабном уровне.	The correspondence principle is likely implemented because, as a physical variable, time should be introduced into the crystal growth theory only at the thermodynamic scale level.	True
+элементный состав	elemental composition	Для определения влияния разности потенциалов на элементный состав НТ был применен метод ЭДА.	To determine the influence of the potential difference on the NT elemental composition, we applied the EDA method.	True
+элементный состав	elemental composition	Представлены результаты изучения влияния разности приклад��ваемых потенциалов на элементный состав и структурные свойства Zn-нанотрубок, полученных методом электрохимического осаждения.	The influence of the applied potential difference on the elemental composition and structural properties of Zn nanotubes prepared by electrochemical deposition was studied.	True
+элементный состав	elemental composition	Элементный состав карбонизированных образцов хлопкового пуха определяли методом рентгенофлуоресцентного анализа (РФлА) на рентгеновском дифрактометре с использованием детектора-спектрометра X-123SDD (Amptek, США) [16].	The elemental composition of carbonized cotton down samples was determined by X-ray fluorescence (XRF) analysis on an X-ray diffractometer using a detector spectrometer X-123SDD (Amptek, USA) [16].	True
+элементный состав	elemental composition	Элементный состав глиняной основы определяли в центральной области поперечных шлифов образцов.	The elemental composition of the clay base was determined in the central region of sample transverse sections.	True
+элементный состав	elemental composition	Выявлено, что их элементный состав существенно различается по следующим показателям (табл. 3, рис. 6):	The following significant distinctions were revealed between them (Table 3, Fig. 6):	False
+элементный состав	elemental composition	Микроэлементный состав образцов краснолаковой керамики по данным МС-ИСП (мг/кг)	Trace element composition of red glazed ceramic samples according to the ICP-MS data (mg/ kg)	False
+элементный состав	elemental composition	Также на берестяной грамоте, относящейся ко второй половине XIV века, был определен элементный состав и проведено элементное картирование участков поверхности как с нанесенными на нее буквами, так и вне текста.	In addition, the elemental composition was determined on a birchbark manuscript dated back to the second half of the XIV century, and elemental mapping was performed for the surface areas containing written letters and areas outside the text.	True
+элементный состав	elemental composition	Для идентификации рудного источника проведен анализ соотношений стабильных изотопов свинцового наплыва и более подробно изучен его элементный состав.	The stable isotope ratio was investigated for the lead excresence, and its elemental composition was analyzed in more detail in order to identify the ore source.	True
+элементный состав	elemental composition	Согласно данным АЭС-ИСП элементный состав прекурсоров был близок к стехиометрическому и отвечал следующим атомным соотношениям Eu : Ti = 0.85 : 1.00; Eu : Zr = 1.06 : 1.00; Eu : Hf = 1.16 : 1.00.	According to the ICP-AES data, the elemental composition of the precursors was close to stoichiometric and corresponded to the following atomic ratios: Eu : Ti = 0.85 : 1.00; Eu : Zr = 1.06 : 1.00; Eu : Hf = 1.16 : 1.00.	True
+элементный состав	elemental composition	Серпы, датируемые эпохой поздней бронзы и происходящие из разных регионов, в разное время изучал ряд исследователей [3–5], элементный состав подобных орудий анализировали Е.Н. Черных, В.А. Трифонов и др. [4, 5].	The sickles dating back to the Late Bronze Age and originating from different regions were studied at different times by a number of researchers [3–5]; their elemental composition was analyzed by Chernykh, Trifonov, et al. [4, 5].	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Отметим, что в отсутствие флексоэлектрического вклада (при Γf = 0) линейный электрооптический эффект в рассматриваемом случае попутного взаимодействия на фоторефрактивной голограмме диффузионного типа определяет амплитуду второй гармоники выходного сигнала (см. формулы (3), (5) и (4)), используемой для измерительных систем с квадратичным режимом фазовой демодуляции [5, 6].	Note that, in the absence of flexoelectric contribution (at Γf = 0), the Pockels effect in our case of copropagating mixing at a diffusion-type photorefractive hologram determines the amplitude of the second harmonic of the output signal (see formulas (3)–(5)), which is used for measuring systems with the quadratic phase-demodulation regime [5, 6].	False
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Линейный электрооптический эффект (эффект Поккельса)	Linear Electro-Optic Effect (Pockels Effect)	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Квадратичный электрооптический эффект (эффект Керра)	Quadratic Electro-Optic Effect (Kerr Effect )	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Электрооптический эффект Поккельса, также известный как линейный электрооптический эффект, открыт Поккельсом в 1893 г.	The electro-optic Pockels effect, which is also known as the linear electro-optic effect, was discovered by Pockels in 1893.	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Так как линейный электрооптический эффект возможен только в кристаллах пьезоэлектриков, этот эффект сосуществует с обратным пьезоэффектом.	Since the linear electro-optic effect occurs in only piezoelectric crystals, it coexists with the inverse piezoelectric effect.	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Линейный электрооптический эффект позволяет осуществлять пространственную, поляризационную, фазовую и амплитудную модуляцию излучения.	The linear electro-optic effect makes it possible to perform spatial, polarization, phase, and amplitude modulation of light.	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Эффект Керра, или квадратичный электрооптический эффект, – явление изменения  оптического материала, пропорционального квадрату  приложенного .	The essence of the Kerr effect (or quadratic electro-optic effect) is the change in the refractive index of optical material, which is proportional to the squared strength of applied electric field.	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	В настоящее время квадратичный электрооптический эффект Керра используется редко.	Currently the quadratic electro-optic Kerr effect is used rarely.	False
+электрооптический эффект	electro-optic effect	Кварц – один из первых кристаллов, на котором был измерен линейный электрооптический эффект [11].	It is one of the first crystals in which the linear electro-optic effect was measured [11].	True
+электрооптический эффект	electro-optic effect	В направлениях, близких к оптической оси, наблюдается резкое уменьшение изменения двупреломления, обусловленное сильным влиянием оптической активности на электрооптический эффект.	One can observe a sharp decrease in the change in birefringence along the directions close to the optical axis, which is caused by the strong influence of optical activity on the electro-optic effect.	True